球体对称等效。
用微积分可推导，所有电荷的合效果（对球体外的空间）与位于球心的电荷对该处的效果一致。

不一定当距离很远时是的
是近似，为方便

这是个等效处理，方便解决问题用的...跟重心一个性质。

不是近似，记得好像要用微积分推导的

你可用高斯定理推导一下，或者用微元法
庞加莱猜想也可用来证明之

（符号打不出，所以rot ：= 旋度，grad：=梯度，div：=散度）

因为磁标势是保守势，沿路经积分的时候不受H的边界切向分量的影响(看下面PS)，所以当积分路径趋于零时，势差也为0，在这里也一样，球面的厚度趋于零，内外磁标势的差也为零，所以是连续的，有Φ1 = Φ2

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PS：为什么不受边界切向分量的影响？
因为完整的MWEQ是rot H = J + dD/dt，而带电球面以外的空间满足 rot H = 0，写成积分就是
∮H dl = 0，在沿球面边界取无限薄，有限宽的长方形作积分路径，那就有“外切H - 内切H = 0”，沿球面径向积分时，作用就相互抵消。

感应电流反时针。感应电流的磁场重进纸面向外。
由楞次定律可知引起感应电流的磁通量应当是向外减弱或向里增大。
于是B\C正确
电流，即电荷的定向移动。就是与转向相关。

选BC
导体B产生如图所示的感应电流，说明感应电流产生的磁场垂直于纸面向外。根据楞次定律，感应电流产生的磁场总要阻碍引起感应电流的磁通量变化，所以原磁场是向内增大或向外减少。题中的B项的磁通量是向内增加，C项是向外减小。

如果是导体,那么内部场强处处为零,导体是一个等势体,净电荷只分布在导体的外表面.

可以理解为,导体带同种电荷,同种电荷互相排斥,彼此尽量远离,所以分布在外表面.均匀带电体处于静电平衡状态,内部的自由电荷,忽略重力的影响,如果有电场力,将在电场力的作用下继续定向移动,没有平衡,故应该不受电场力,也就是内部场强为零.

在导体任两点间移动电荷均不做功,故整个导体是一个等势体

1、如果是导体，表面带电，内部为等电位，场强为零（否则会有电势差，从而会有电流）
2、如果是内部均匀带电，可以类比万有引力（都是平方反比），内部某一点场强仅由以此点为半径的内部电荷产生，因为外部均匀球壳在内部场强为零（表面均匀带电球体内部产生场强为零），仿照王有引力，内部电荷可看作集中于球心，电量正比于半径三次方，场强反比于半径平方，综合后，场强正比于半径，也就是说越往里场强越小，线性衰减到零。

电荷均匀的分布在球体的表层，因为电性相同所以互斥。。。就成这样子了。。。

电场应该是连续均匀变化的